基金項目：“九五”重點科技攻關贊助項目（95―720―220-01）、國家自然科學基金贊助項目（⑴07005）。

　　cn孫小菡（聯絡人），女，教授，博士生導師，xhsun u（x，y，z）隨z遲緩變遷，中左邊的第1項能夠疏忽不計，于是有封式⑷為三維BPM的根本方程疏忽有關y域x）的項則可得更簡略的二維BPM方程。從式⑷能夠看出，只有給定輸入場u（xyz=0），就能夠得出z>0空間的波數特定的形式場散布。POF中各導波模的參數折射率能夠通過求解其本征值得出。

　　1.算法描繪采納有限差分法5，思考的二維（xz）狀況，令u；n代表第n個平面上第i個節點（平面間距為Az，點陣間距為Ax）的場，依據Crank-Nicholson差分格式，方程變為去，可簡略而穩定快速的求解。直接將Crank-Nicholson差分格式應用于三維情形，將得到非三對角線性方程組，但可參照交替方向隱式辦法，將其優化計算。

　　2仿真結果錐形光纖過渡器的部分示用意為過渡器小端直徑；為大端直徑；為圓錐角度；L為過渡器長度。它們之間的關系式為：tan0=.錐形光纖過渡器的各參數及計算取值見表1.表1錐形光纖過渡器的各項參數構造參數取值芯層折射率包層折射率入射光波長/Pm剖分點數/個步長/Pm別離對應的是0 =1°~9°時的場強的散布。等高線代表不同的場強散布。從圖中可見，等高線中心代表基模，四周代表高階模。光從過渡器小端入射，經過一段間隔的傳輸，高階模越來越多。最后，在出射端面上，中心處大部分是基模，場強大。端面的邊緣處是高階模，場強弱。角度0不同時，出口端面的場強散布也在扭轉。但中心處的光功率大，兩邊的光功率小。仿真計算中的x yz坐標如所示。

　　中A7為在出射端面上，出射端點距軸心場強隨角度變遷的曲線的間隔，在Ay=100Mm和Ay =150Mm處，對應各不同角度時，得出端面場強隨圓錐角度的擬合變遷曲線。能夠看出當9 =6°時，輸出端面的場強最大。因為當0> 6°時，過渡器的傾斜較大，光在傳輸的過程中，有更多的形式變成輻射模。所以，出射端面的功率變小。當0=6°時，扭轉過渡器長度L由知：b=2Ltan0+ aL別離取不同的數值（250 ~1900Mm），其他參數見表1.取Ay=50Mm和Ay=150Mm得出端面場強隨長度L的變遷曲線。如中和所示，可知L=500Mm時，輸出端面的歸一化場強最大。但是，當i八a知大端直徑b=305Mn，這時關于出射端面此直徑太小，關于構成光纖連貫器（端面有N（N> 3）根光纖）并不合適；而取L=1500M時，大端直徑為515Mm更利于大端面的光纖的擺放。

　　場強隨長度變遷的曲線場強隨長度變遷的曲線（大端―小端）錐形光纖過渡器的各參數和仿真的步驟不變，輸入光場從大端到小端。得出的結果如和所示。能夠得出最佳的圓錐角度0=6°以及最合適錐形過渡器的過渡器長度L結論基于光束傳播法，提出了塑料光纖錐形過渡器的剖析模型。能較好地計算過渡器出射端面的場強散布。并且過渡器的輸出端光場強度散布不平均，中心處強，兩端弱。別離從過渡器的大小兩端停止模擬和計算得出了最佳的圓錐角度9=6°以及最合適錐形過渡器的過渡器長度L =1500Mm.這些關于光纖錐形過渡器的設計均有實際意義。